Magnetické pole

Hans Christian Ørsted, Der Geist in der Natur, 1854

Niektoré teórie poznajú aj tento tvar magnetickej sily.

${\displaystyle F_{m}={\frac {\mu }{4\pi }}{\frac {|q_{m}1|.|q_{m}2|}{r^{2}}}}$

pričom

${\displaystyle {\vec {F}}}$ vektor sily medzi dvoma bodovými nábojmi

${\displaystyle q_{m}}$ je magnetický náboj

${\displaystyle q_{m}1}$ náboj, na ktorý sila pôsobí

${\displaystyle q_{m}2}$ pôsobiaci náboj

${\displaystyle {\vec {r}}={\vec {r_{1}}}-{\vec {r_{2}}}}$ vektor vzdialenosti medzi dvoma nábojmi

${\displaystyle {\vec {r_{1}}}\ }$ polohový vektor náboja ${\displaystyle q_{1}}$,

${\displaystyle {\vec {r_{2}}}\ }$ polohový vektor náboja ${\displaystyle q_{2}}$,

${\displaystyle {\hat {r}}}$ jednotkový vektor orientovaný v smere ${\displaystyle {\vec {r}}}$

${\displaystyle \mu }$ je permeabilita

Úplná Lorentzova sila by v tomto prípade bola:

${\displaystyle \mathbf {F} =q(\mathbf {E} +\mathbf {v} \times \mathbf {B} )+q_{m}(\mathbf {B} -\mathbf {v} \times \mathbf {E} )}$